Modulus geser

Shear strain

Modulus geser (Templat:Lang-en atau modulus of rigidity) dalam sains bahan, dilambangkan dengan G, atau kadang kala S atau μ, didefinisikan sebagai rasio tegangan geser terhadap regangan geser:

$G\stackrel{\mathrm{d}\mathrm{e}\mathrm{f}}{=}\frac{{\tau }_{xy}}{{\gamma }_{xy}}=\frac{F/A}{\mathrm{\Delta }x/l}=\frac{Fl}{A\mathrm{\Delta }x}$

di mana

${\tau }_{xy}=F/A$ = tegangan geser;

$F$ adalah gaya yang bekerja

$A$ adalah luas di mana gaya itu bekerja

dalam teknik, ${\gamma }_{xy}=\mathrm{\Delta }x/l=\tan \theta$ = regangan geser. Selain dari itu, ${\gamma }_{xy}=\theta$

$\mathrm{\Delta }x$ adalah perpindahan transvers

$l$ adalah panjang awal

Satuan turunan SI modulus geser adalah pascal (Pa), meskipun biasanya dinyatakan dalam gigapascal (GPa) atau dalam ribuan pounds per square inch (ksi). Bentuk dimensional adalah M¹L⁻¹T⁻².

Modulus geser selalu bernilai positif.

Penjelasan

Bahan	Nilai umum untuk modulus geser (GPa) (pada suhu ruangan)
Berlian	478,0
Baja	79,3
Tembaga	44,7
Titanium	41,4
Kaca	26,2
Aluminium	25,5
Polietilena	0,117
Karet	0,0006

Modulus geser adalah satu dari beberapa kuantitas untuk pengukuran kekakuan suatu bahan. Semuanya bermula dari generalisasi Hukum Hooke:

• Modulus Young menyatakan respons suatu bahan terhadap tegangan linear (seperti menarik ujung suatu kawat atau meletakkan suatu berat di atas sebuah tiang),
• Modulus kompresi menyatakan respons suatu bahan terhadap tekanan uniform (seperti tekanan pada dasar samudra atau kolam renang yang dalam)
• Modulus geser menyatakan respons suatu bahan terhadap tegangan geser (seperti memotong sesuatu dengan gunting yang tumpul).

Gelombang

Dalam benda padat homogene dan isotropik, ada dua jenis gelombang, gelombang tekanan dan gelombang geser. Kecepatan suatu gelombang geser, $(v_s)$, dikontrol modulus geser,

$v_s=\sqrt{\frac{G}{\rho }}$

di mana

G adalah modulus geser

$\rho$ adalah densitas benda padat.

Modulus geser logam

Modulus geser tembaga sebagai suatu fungsi suhu. Data eksperimental ditunjukkan dengan simbol-simbol berwarna.

Modulus geser logam biasanya diamati menurun seiring dengan naiknya suhu. Pada tekanan tinggi, modulus geser tampaknya juga meningkat seiring dengan meningkatnya tekanan yang diberikan. Korelasi antara titik leleh, energi pembentukan vakansi, dan modulus geser telah diamati pada banyak logam.

Ada beberapa model yang mencoba meramalkan modulus geser logam (dan juga alloy). Model-model modulus geser yang sudah digunakan dalam komputasi aliran plastik termasuk:

1. Model modulus geser MTS yang dikembangkan oleh dan digunakan dalam hubungan dengan model tegangan aliran plastik "Mechanical Threshold Stress" (MTS).
2. Model modulus geser "Steinberg-Cochran-Guinan" (SCG) yang dikembangkan oleh dan digunakan dalam hubungan dengan model tegangan aliran "Steinberg-Cochran-Guinan-Lund" (SCGL).
3. Model modulus geser "Nadal and LePoac" (NP) yang menggunakan teori Lindemann untuk menentukan ketergantungan akan suhu dan model SCG untuk ketergantungan akan tekanan dari modulus geser.

Model modulus geser MTS

Model modulus geser MTS mempunyai bentuk:

$\mu (T)={\mu }_0-\frac{D}{\exp (T_0/T)-1}$

di mana µ₀ adalah modulus geser pada suhu 0 K, dan D serta T₀ adalah konstanta-konstanta bahan.

Model modulus geser SCG

Model modulus geser Steinberg-Cochran-Guinan (SCG) tergantung pada tekanan dan mempunyai bentuk

$\mu (p,T)={\mu }_0+\frac{\partial \mu }{\partial p}\frac{p}{{\eta }^{1/3}}+\frac{\partial \mu }{\partial T}(T-300);\eta :=\rho /{\rho }_0$

di mana, µ₀ adalah modulus geser pada status referensi (reference state; T = 300 K, p = 0, η = 1), p adalah tekanan, dan T adalah suhu.

Model modulus geser NP

Model modulus geser Nadal-Le Poac (NP) adalah suatu versi modifikasi model SCG. Ketergantungan modulus geser secara empiris terhadap suhu pada SCG model digantikan dengan suatu persamaan yang berdasarkan pada teori peleburan Lindemann. Model modulus geser NP mempunyai bentuk:

$\mu (p,T)=\frac{1}{𝒥(\hat{T})}[({\mu }_0+\frac{\partial \mu }{\partial p}\frac{p}{{\eta }^{1/3}})(1-\hat{T})+\frac{\rho }{Cm}{k}_{b}T];C:=\frac{(6{\pi }^2{)}^{2/3}}{3}{f}^2$

di mana

$𝒥(\hat{T}):=1+\exp [-\frac{1+1/\zeta }{1+\zeta /(1-\hat{T})}]\text{for}\hat{T}:=\frac{T}{T_m}\in [0,1+\zeta ],$

dan µ₀ adalah modulus geser pada suhu 0 K dan tekanan lingkungan, ζ adalah paramater bahan, k_b adalah konstanta Boltzmann, m adalah massa atom, dan f adalah konstanta Lindemann.

Lihat pula

• Modulus Young
• Tegangan geser

Referensi

Rumus konversi
Bahan-bahan elastik linear isotropik homogen mempunyai sifat-sifat elastik yang secara unik ditentukan oleh dua dari modulus di atas; jadi, dengan mengetahui dua di antaranya, modulus elastik yang lain dapat dihiung menurut rumus-rumus ini.
	$K=$	$E=$	$\lambda =$	$G=$	$\nu =$	$M=$	Notes
$(K,E)$	$K$	$E$	$\frac{3K(3K-E)}{9K-E}$	$\frac{3KE}{9K-E}$	$\frac{3K-E}{6K}$	$\frac{3K(3K+E)}{9K-E}$
$(K,\lambda )$	$K$	$\frac{9K(K-\lambda )}{3K-\lambda }$	$\lambda$	$\frac{3(K-\lambda )}{2}$	$\frac{\lambda }{3K-\lambda }$	$3K-2\lambda$
$(K,G)$	$K$	$\frac{9KG}{3K+G}$	$K-\frac{2G}{3}$	$G$	$\frac{3K-2G}{2(3K+G)}$	$K+\frac{4G}{3}$
$(K,\nu )$	$K$	$3K(1-2\nu )$	$\frac{3K\nu }{1+\nu }$	$\frac{3K(1-2\nu )}{2(1+\nu )}$	$\nu$	$\frac{3K(1-\nu )}{1+\nu }$
$(K,M)$	$K$	$\frac{9K(M-K)}{3K+M}$	$\frac{3K-M}{2}$	$\frac{3(M-K)}{4}$	$\frac{3K-M}{3K+M}$	$M$
$(E,\lambda )$	$\frac{E+3\lambda +R}{6}$	$E$	$\lambda$	$\frac{E-3\lambda +R}{4}$	$\frac{2\lambda }{E+\lambda +R}$	$\frac{E-\lambda +R}{2}$	$R=\sqrt{E^2+9{\lambda }^2+2E\lambda }$
$(E,G)$	$\frac{EG}{3(3G-E)}$	$E$	$\frac{G(E-2G)}{3G-E}$	$G$	$\frac{E}{2G}-1$	$\frac{G(4G-E)}{3G-E}$
$(E,\nu )$	$\frac{E}{3(1-2\nu )}$	$E$	$\frac{E\nu }{(1+\nu )(1-2\nu )}$	$\frac{E}{2(1+\nu )}$	$\nu$	$\frac{E(1-\nu )}{(1+\nu )(1-2\nu )}$
$(E,M)$	$\frac{3M-E+S}{6}$	$E$	$\frac{M-E+S}{4}$	$\frac{3M+E-S}{8}$	$\frac{E-M+S}{4M}$	$M$	$S=\pm \sqrt{E^2+9M^2-10EM}$ Ada dua pemecahan valid. Tanda plus mengarah kepada $\nu \ge 0$. Tanda minus mengarah kepada $\nu \le 0$.
$(\lambda ,G)$	$\lambda +\frac{2G}{3}$	$\frac{G(3\lambda +2G)}{\lambda +G}$	$\lambda$	$G$	$\frac{\lambda }{2(\lambda +G)}$	$\lambda +2G$
$(\lambda ,\nu )$	$\frac{\lambda (1+\nu )}{3\nu }$	$\frac{\lambda (1+\nu )(1-2\nu )}{\nu }$	$\lambda$	$\frac{\lambda (1-2\nu )}{2\nu }$	$\nu$	$\frac{\lambda (1-\nu )}{\nu }$	Tidak dapat digunakan bilamana $\nu =0\iff \lambda =0$
$(\lambda ,M)$	$\frac{M+2\lambda }{3}$	$\frac{(M-\lambda )(M+2\lambda )}{M+\lambda }$	$\lambda$	$\frac{M-\lambda }{2}$	$\frac{\lambda }{M+\lambda }$	$M$
$(G,\nu )$	$\frac{2G(1+\nu )}{3(1-2\nu )}$	$2G(1+\nu )$	$\frac{2G\nu }{1-2\nu }$	$G$	$\nu$	$\frac{2G(1-\nu )}{1-2\nu }$
$(G,M)$	$M-\frac{4G}{3}$	$\frac{G(3M-4G)}{M-G}$	$M-2G$	$G$	$\frac{M-2G}{2M-2G}$	$M$
$(\nu ,M)$	$\frac{M(1+\nu )}{3(1-\nu )}$	$\frac{M(1+\nu )(1-2\nu )}{1-\nu }$	$\frac{M\nu }{1-\nu }$	$\frac{M(1-2\nu )}{2(1-\nu )}$	$\nu$	$M$